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Details about HONEYWELL 51303536-061 USPP 51303536061

商品编号:59447941
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类    别:Honeywell DCS模块备件 > Honeywell DCS卡件     
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  由于直线电机的铁心存在纵向和横向两个边端,产生所谓边端效应,这是直线电机与旋转电机的主要差别之。纵向和横向边端效应又分别有静态和动态之分。仅有初级电流(空载)时的边端效应称为静态边端效应。当次级与初级之间有相对运动或次级中也有电流(负载)时纵向和横向边端对磁场的影响称为动态边端效应。本文分析静态横向边端效应,并在此基础上提出在直线电机的电磁设计中引入第三气隙系数,使电磁计算精度提高。
  2 空载气隙磁场的分布及第、第二气隙系数的引入平板型直线电动机仅在次级导板的侧安放初级,称为单边型。若在次级导板的两侧各安放个初级,称为双边型。双边型可以消除单边磁拉力(当初级和次级都具有铁心时),次级的材料利用率也较高。图2 为双边型结构及其不考虑纵向和横向边端效应时空载气隙磁场的分布。气隙磁场沿y 方向(横向)均匀分布,沿x 方向(纵向)为正向行波,如图2a所示的二维磁场。象旋转电机样,用无槽口的等效气隙g 代替实际气隙g ,即将不连续的槽电流看作移至铁心表面连续分布的片电流,两者产生的基波磁势相同,如图2b所示。槽口的影响用第气隙系数K 来等效。
  直线电机静态横向边端效应研究按般旋转电机理论公式计算(对半闭口槽):(对双边型)(对单边型)式中:t 为初级铁心齿距, b为槽口宽度。图2b的二维磁场可进步简化为等效的维磁场。按照二维磁场的理论分析式中:B 分别为气隙磁密x 轴分量和y 轴分量的复振幅,J 为等效片电流密度的复振幅,α= 磁场分量的幅值分布如图3 所示。
  在气隙中部,即z =0处,式中:F 为基波磁势幅值。式(6 )表明,在气隙中截面上磁密仅有z 轴分量,其幅值B 与磁势成正比。若令则由式(6 )可得可以看作是考虑沿z 轴方向磁场分布不均匀而引入的系数,称为第二气隙系数, g为考虑这种影响后的等效气隙。这样图2b的二维场就简化为图2 的维场。磁场仅有z 轴分量,产生这样的磁场分布,其电流应为沿z 轴方向均匀分布的体电流密度:对于单边型直线电机K 的计算仍同式(7 )。异步电机定子电流的内模自适应控制及实现
WESTINGHOUSE EH2040 USPP EH2040
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Details about FURNAS ELECTRIC CO 3SB02-CBH FNFP 3SB02CBH
WESTINGHOUSE EB2030 NSFP EB2030
WESTINGHOUSE 1449851 USPP 1449851
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Details about MODICON 170-AAI-520-40 NSPP 170AAI52040
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Details about HYSTER HY266733 NSFP HY266733
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SMC MGPL20-150 Compact Guide Cylinder 20mm Bore 150mm Stroke
0010-20768 Applied Materials PVD Magnet , G 12 8" ( New)
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